为什么天空是蓝色的?

这是光学,但不是光学设计!答案是:瑞利散射。

这是什么意思?可见光是电磁辐射的一种形式,其波长范围约为0.35微米(紫色)至0.75微米(红色)。虽然光通常沿直线传播,但空气分子等粒子也会使其发生散射,这意味着部分光能会被偏转至各个方向。 波长大小(决定光的颜色)与散射粒子大小之间的关系,决定了散射的方向。

对于地球大气层而言,这种效应在波长最短时最为显著,而在红光波长处则几乎降至零。由于可见光在0.5微米处强度最大(我们将其感知为蓝色),因此该波长的散射作用最为显著,天空便呈现出蓝色。

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为什么放大镜能让物体看起来更大?

这是一个非常适合采用“光作为几何光线”这一思路来解释的问题,如下图所示。许多光学仪器 通过类似的方式仪器 光线,从而“欺骗”视觉系统(眼睛/大脑),使其看到一个虚像。之所以称为“虚像”,是因为它无法像实像那样被投射出来——眼睛的聚焦能力是此类光学系统不可或缺的一部分。

如果将一个凸透镜放在物体附近,物体看起来会变大,因为透镜会将光线向内折射。

图1。如果将凸透镜放在物体附近,物体看起来会变大,因为透镜将光线向内折射。眼睛沿着光线反向追踪,看到的是一个被放大的“虚像”。说明摘自大卫·布米(David Bumie)所著的《光》。

激光是如何工作的?

尽管光学设计师在他们设计的许多系统(如超市商品扫描仪和CD播放器)中都使用了激光,但激光的基本原理取决于光的光子性质。光子是能量粒子,原子和分子可以吸收和发射光子

当原子吸收一个光子时,它会暂时储存这部分多余的能量(我们说原子处于更高的能级)。当原子“放松”回到其自然的低能状态时,它会以另一个光子的形式释放出多余的能量(我们称之为自发辐射—— 这是自然发生的)。激光之所以能够实现,是因为存在另一种称为受激辐射的光子发射方式。 如果能设法让大量原子进入特定的高能态,就可以利用光来触发或“激发”它们,使其同时释放出多余能量的光子(我们说这些光子是同相的,或者说是相干的)。

有多种方法可以将大量原子置于相同的高能状态(这被称为“泵浦”激光),也有多种方法能将它们维持足够长的时间,从而积累起一个强大的光能“脉冲”。激光确实非常迷人——请参阅参考文献以了解更多信息。

波粒二象性

关于光的实验可能会得出关于其基本性质的不同结论。在激光器内部以及许多光探测器(如摄像机中的探测器)中,光的行为显然像是一股粒子流,其中每一粒子都携带一定且固定的能量——这就是我们所说的光子。 但当激光光束穿过两个间距很近的针孔时,产生的干涉图样却类似于将两块石头投入水中时所看到的涟漪——它们会形成相互干涉的水波。在许多方面,激光光显然表现得像波一样。然而,这仍是同一束光。我们通常将这种反复无常的行为称为波粒二象性。

波前与光线

点源产生的波前是相位恒定的球面。光线是垂直于这些波面的直线,表示能量在某一点上的传播方向。

Waveray 的示例

图2。黑色 箭头表示垂直于波面的光线。红色曲线表示从点光源向外扩散的波面。

斯涅尔定律与折射

斯涅尔定律于1621年被发现——你可能在高中物理课上学过它。该定律精确地描述了当光线穿过两种折射率(n)不同的介质(如空气和玻璃,或空气和水)之间的界面时,光线是如何发生偏折(即折射)的。角度θ_i和θ_t分别表示入射角和透射角。 当你观察水下物体时,你会注意到折射现象。

斯涅尔定律方程

从某种意义上说,斯内尔的这个简单公式涵盖了整个几何光学,但在实际应用中,光学工程师和计算机程序会使用大量方程和技术,这些方程和技术在处理透镜和其他光学元件时更为便捷。

通过眼睛观察海水来演示斯涅尔定律和折射现象。

镜头的种类

透镜的形状和尺寸多种多样,许多光学系统都采用多个透镜元件,通过恰到好处的折射来形成所需的图像,同时将像差降至最低。透镜的基本分类可分为正透镜(聚光或聚光透镜)和负透镜(发散透镜):

凸透镜或聚光透镜

图3. 正透镜 或聚光透镜。

负透镜或发散透镜。

图4.负透镜或发散透镜。

尽管这些具体示例在形状上是对称的(前后曲率相等但符号相反),但大多数透镜元件并非对称的。曲率、玻璃特性以及厚度都会影响透镜改变光线通过路径的方式。确定这些参数(通常涉及多个透镜协同工作)是光学设计师的职责。

光学评估的类型

使用光学设计软件评估光学系统模型的方法有很多。当您“评估”一个模型时,实际上是希望在镜头制造之前对其进行模拟,并预测其性能表现。成像系统旨在将光线聚焦成清晰的图像,但您需要比这更精确。一些较为常见的评估指标包括光斑图、包围能和调制传递函数(MTF)。

点图是显示点光源发出的光线在像面上落点分布的图形。若要使透镜形成清晰的像,这些光线必须密集地聚集在一起。包围能是一种测量方法,用于描述点图中能量(通过计数光线确定)随半径变化的分布情况,其中半径以中心为基准(通常以图表形式展示)。

MTF涉及空间频率,它是衡量场景中各部分间距大小的指标。试想一堵白色的栅栏,后面是一栋深色的房子。从几米外看,你可以轻松分辨出白色条纹与深色条纹之间的对比。这就是低空间频率。现在再看一把黑色的梳子放在白纸上。从几米外看,你可能根本无法分辨出那里是否有深浅相间的条纹! 这就是高空间频率,你可以将其视为场景中的精细细节。镜头(例如你的眼睛)更容易成像低空间频率,而非高频率。MTF 是一张图表,展示了镜头从低频到高频的“频率响应”。每个镜头都有一个最大频率或截止频率,这意味着总有一些细节过于精细,以至于镜头无法检测到。

点图

像点图是一种图表,用于显示点光源发出的光线在像面上落点的位置。若要使透镜形成清晰的像,这些光点必须密集分布。该图表通常经过高度放大(仿佛是通过显微镜观察像点一样),其形状可以反映透镜中像差的类型和程度。其中最显著的或许是彗差,其名称已相当贴切地描述了这种像差。

Coma看起来像一颗彗星

图5. 彗星状星云 看起来像一颗彗星。

球面像差

图6. 球面 像差呈圆形,且集中在中心。

单纯散光

图7. 单纯性 散光表现出X-Y方向的不对称性。

这颗镜片存在高阶像差,并伴有其他像差

图8。这张 照片中存在高阶像差与其他像差的混合。

色差

图9。这是 玻璃单透镜的一个离轴点,像散决定了整体形状。玻璃的棱镜式色散会使红、绿、蓝三种波长的光聚焦在不同的位置。这种现象被称为色差。

球面像差。

球面像差

球面像差源于光线折射反射的几何特性。它会阻碍聚光透镜或反射镜将平行光线聚焦成完美的像点,因为透镜中心区域的光线焦距与透镜外围区域不同。对于上图所示的球面反射镜,有两条平行光线从左侧射入(来自位于左侧极远处的点光源,例如一颗恒星)。 靠近边缘的光线(红色)在距离镜面更近的位置穿过光轴(黑线),而下方光线(蓝色)则在更远的位置穿过。在光学术语中,外侧光线“焦距较短”。如果设计者将球面改成抛物面,两束光线将在距离镜面相同的位置聚焦。

透镜弯曲

透镜的曲率是指透镜元件前曲率与后曲率的相对值。能够聚焦于特定距离的透镜(即前曲率与后曲率的组合)有无穷多种,但根据透镜的“弯曲”方式不同,像差也会随之变化。

小、中、大三种透镜弯曲的示例

图10.透镜弯曲的小、中、大尺寸示例。

每片镜片的曲率自然会影响镜片质量。镜片设计师将曲率作为设计参数之一,通常以隐式方式使用(即优化程序会结合许多其他因素和要求,确定最佳曲率)。

哈勃太空望远镜

哈勃太空望远镜

哈勃太空望远镜(HST)是一台绕地球运行的大型天文望远镜,因此能够不受地球大气层干扰地观测遥远的天体。其设计者在制造大型主镜时出现了一处失误,遗憾的是,直到哈勃太空望远镜进入地球轨道后,才有人发现这一失误。由此产生的球面像差导致哈勃太空望远镜无法形成理想的图像。

要查明问题的确切原因并设计出解决方案,需要来自众多机构(包括被是德科技收购的光学研究协会)的众多光学工程师、科学家和设计师共同努力。此次安装矫正镜片的维修任务,使哈勃太空望远镜(HST)的性能几乎恢复到了设计水平。

如需了解更多关于哈勃太空望远镜(HST)的信息(以及大量关于天文学及其他相关主题的精彩教育资料),请访问太空望远镜科学研究所的网站。

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